石墨烯第二布里渊区(石墨烯的布拉维格子)

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物理从不同维度,分析单层石墨烯在布里渊区中心有几个声学声子和几个光学...

石墨烯的原胞含有两个原子,三维情况下可以绘制出6条频散曲线(声子谱)。 这些曲线代表了不同的声子振动模态分支。 在布里渊区中心,低频的3条曲线对应声学声子分支,高频的3条曲线对应光学声子分支。 每条分支的模态数量取决于原晶胞的数量和系统的边界条件。

三维的话,所有能取到的所有模态就是6条线*N=6N个;3N个声学声子和3N个光学声子。当然,在二维和三维情况下,如果模型结构不是一个长条,而是长方的,那么能取到的模态情况会比较复杂,因为波矢就不是沿着单一一个方向了。

单层石墨烯能带结构(monolayergraphene)

1、首先,我们对单层石墨烯的正格子和倒格子进行分析。单层石墨烯的Bravais格子呈现出六角蜂窝状,通过计算实空间晶格格矢和倒格矢的关系,我们能画出倒格子并确定其第一布里渊区。

2、石墨烯单层率的计算公式是:单层率(Percentage of Monolayer)= (实测厚度 / 理论厚度) × 100%。 石墨烯的理论厚度通常被认为是0.335纳米(35埃),这是由其结构和晶格参数决定的。 实测厚度可以通过多种实验方法进行测量,例如透射电子显微镜(TEM)、原子力显微镜(AFM)等。

3、单层率(SLA)= 1 - (1 - α) ^ N 其中,α 是石墨烯的摩尔质量,N 是单层中的碳原子数。

石墨烯缺陷的布里渊区路径的选择

石墨烯缺陷的布里渊区路径选择对声子模式有显著影响。 不同的路径决定了声子在晶体中的传播路径和与晶格的相互作用方式。 因此,声子模式会因路径选择的不同而有所差异。 此外,布里渊区路径选择也对石墨烯的光学性能产生影响。 光在石墨烯晶体中的传播和散射会受到路径选择的影响。

声子模式:布里渊区的路径选择决定了声子在晶体中的传播路径。不同的路径会导致声子与晶格的相互作用方式不同,从而产生不同的声子模式。光学性能:布里渊区的路径选择也会影响光在晶体中的传播和散射。光在晶体中传播时,会与晶格相互作用,产生光的散射。

正六边形是石墨烯的第一布里渊区的形状。这个结论是通过计算得出的。在晶体学中,布里渊区是晶体倒易点阵中的一个区域,它与晶体中的电子能带结构密切相关。对于石墨烯这种具有六元环结构的材料,其倒易点阵呈现出正六边形的形状。因此,石墨烯的第一布里渊区就是正六边形。

石墨烯(二维碳材料)详细资料大全

1、石墨烯(二维碳材料)是一种以sp2杂化连接的碳原子紧密堆积成单层二维蜂窝状晶格结构的新材料。石墨烯具有优异的光学、电学、力学特性,在材料学、微纳加工、能源、生物医学和药物传递等方面具有重要的应用前景,被认为是一种未来革命性的材料。

2、与很多材料不一样,石墨烯的电子迁移率受温度变化的影响较小,50~500K之间的任何温度下,单层石墨烯的电子迁移率都在15000cm 2 /(V·s)左右。

3、石墨烯是一种二维碳纳米材料,由碳原子组成的六边形蜂窝状结构形成层状材料。 作为碳材料家族的一员,石墨烯的单层厚度仅有一个碳原子直径大小,约为0.34纳米。 因其特殊的二维结构,石墨烯具有许多独特性质,如高透光率(97%)、优异的导热性、极高的机械强度以及优良的电学性能。

4、石墨烯是一种由单层六边形碳原子构成的二维碳材料,这些碳原子以蜂巢状排列方式紧密排列。 石墨烯以其卓越的光学、电学和力学特性而著称,被广泛认为有潜力成为未来的革命性材料。

紧束缚模型计算石墨烯能带

在紧束缚模型中,计算石墨烯能带的过程主要基于Tight Binding Approximation(TBA)。该模型考虑了晶格的两个非等效点(A和B)以及最近邻跃迁向量。通过正交归一化的布洛赫态,可以用Wannier基的傅立叶变换来描述这些状态:[公式]Wannier函数[公式] 与[公式] 关系紧密,单带模型中,带索引n通常被忽略。

在紧束缚模型中,计算石墨烯能带的过程主要基于紧束缚近似(Tight Binding Approximation,TBA)。该模型考虑了晶格的两个非等效点(A和B)以及最近邻跃迁向量。通过正交归一化的布洛赫态,可以用Wannier基的傅立叶变换来描述这些状态:Wannier函数 与 关系紧密,单带模型中,带索引n通常被忽略。

以石墨烯为例,相关原始文件和代码可在文末获取。本文中关于石墨烯的紧束缚模型参考了《石墨烯紧束缚模型——Mathematica、MATLAB和Python解法》和《Graphene哈密顿量》,并借鉴了之前的代码进行对比。使用VASP计算石墨烯的能带并进行轨道权重分析,得到的结果如下。

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